Учебная работа № /4244. «Реферат Второе начало термодинамики

1 Звезда2 Звезды3 Звезды4 Звезды5 Звезд (Пока оценок нет)
Загрузка...

Учебная работа № /4244. «Реферат Второе начало термодинамики

Количество страниц учебной работы: 15
Содержание:
Содержание:

Введение.
1. Закрытые и открытые термодинамические системы.
2. Нулевое начало термодинамики.
3. Второе начало термодинамики.
3.1. Обратимые и необратимые процессы.
3.2. Энтропия.

Заключение.
Список использованной литературы.
Список использованной литературы:

1. Базаров И.П. Термодинамика. — М.: Высшая школа, 2004 г.
2. Гленсдорф П. , Пригожин И. Термодинамическая теория структуры , устойчивости и флуктуаций. — М.: Мир, 2003 г.
3. Курдюшов С.П. , Малинецкий Г.Г. Синергетика — теория самоорганизации. Идеи , методы перспективы. — М.: Знание, 1983 г.
4. Попов Д.Е. Междисциплинарные связи и синергетика. — КГПУ, 2006 г.
5. Пригожин И. Введение в термодинамику необратимых процессов. — М.: Иностранная литература , 2002 г.

Стоимость данной учебной работы: 300 руб.Учебная работа № /4244.  "Реферат Второе начало термодинамики

 


Форма заказа готовой работы

Укажите Ваш e-mail (обязательно)! ПРОВЕРЯЙТЕ пожалуйста правильность написания своего адреса!

Укажите № работы и вариант


Соглашение * (обязательно) Федеральный закон ФЗ-152 от 07.02.2017 N 13-ФЗ
Я ознакомился с Пользовательским соглашением и даю согласие на обработку своих персональных данных.


Введите символы с изображения:

captcha

Выдержка из похожей работы

Причем, ее
полный дифференциал равен:

                                                               .                                                  (2.7)

С математической точки зрения (2.7) можно
интерпретировать таким образом: дифференциальное выражение I начала термодинамики (2.5) всегда имеет интегрирующий множитель,
равный обратной температуре.

Энтропия физической системы является
аддитивной функцией, т.е,полная энтропия системы равна сумме энтропий каждой
ее части:

                                                                .                                                   (2.8)

Изменение энтропии  состоит из двух частей:

                                                            .                                               (2.9)

Здесь  – поток энтропии, обусловленный
взаимодействием с окружающей средой, а  – часть энергии, обусловленная изменениями
внутри системы.

            Величина  никогда не имеет отрицательного
значения,Она равна нулю только в том случае, если система претерпевает
обратимые изменения, но всегда положительна, если в системе протекают и
необратимые процессы:

                                              (обратимые процессы),                              (2.10а)

                                            (необратимые
процессы).                           (2.10б)

Для изолированной системы поток энтропии равен
нулю и выражения (2.9) и (2.10) сводятся к соотношению

                                        (изолированная система).                         (2.11)

Соотношение (2.11) для изолированной системы
равноценно классической формулировке, согласно которой энтропия никогда не
может уменьшаться,В этом случае энтропия является общим критерием
необратимости (неравновесности).

            В некоторых источниках энтропию
рассматривают как функцию качества энергии,Так, согласно Кельвину, энергией
высокого качества является механическая и электрическая энергии, энергий
среднего качества – химическая энергия, а энергией низкого качества – тепло.

То есть в замкнутой изолированной системе
количество энергии остается неизменным,Обратимые преобразования или химические
реакции внутри системы не изменяют качества энергии,Необратимые преобразования
понижают качество.

Для характеристики качества энергии часто
вводят понятие негэнтропии (негативной энтропии):

                                                                 .                                                   (2.12)

Важность рассмотрения отрицательной энтропии
была подчеркнута Э,Шредингером в книге “ Что такое жизнь с точки зрения
физики?” Если живой организм нуждается в пище, то это связано только
негэнтропией, которую он может получить из пищи для восполнения потерь на
совершенную механическую работу или вследствие процессов деградации в живо
организме,Энергия, содержащаяся в пище, существенного значения не имеет.

Впервые II-е начало
термодинамики было сформулировано Сади Карно,Рассмотрим цикл, состоящий из
двух изотерм и двух адиабат,По традиции этот цикл называют циклом Карно.
Термостат с температурой  называют
нагревателем, а термостат с температурой  () – холодильником,Заставим термодинамическую
систему (рабочее тело) совершать квазистатический процесс по циклу Карно и
определим КПД этой тепловой машины как отношение

                                                  .                                  (2.13а)

Используя (2.1), имеем:

                                            .                            (2.13б)

То есть замкнутый цикл, составленный из двух
изотерм  и
пересекаемый двумя адиабатами (цикл Карно) можно использовать с КПД, который
зависит только от температуры нагревателя  и холодильника  и не зависит от природы рабочего тела.

Сформулированное положение получило название теоремы
Карно (первой теоремы Карно).

Также теоремой Карно (второй теоремой Карно)
иногда называют теорему о том, что КПД любого теплового двигателя не может превышать
КПД цикла Карно, осуществляемого при той же температуре нагревателя и
холодильника.

Покажем, как из формулировки Карно следует
утверждение Клаузиуса о существовании однозначной функции термодинамического
состояния  такой,
что ,Учитывая
правило знаков для количества теплоты, перепишем (2.13а) и (2.13б) в виде:

                                                           .                                             (2.14)

Предположим теперь, что система совершает
квазистатический процесс по произвольному циклу,Разобьем этот цикл на большое
число (в процессе — бесконечное) циклов Карно, сложенных друг с другом,Для
каждого из этих циклов

                                                         .

Суммируя по  и переходя к пределу бесконечного числа
циклов, получаем:

                             .               (2.15)

Последнее соотношение называется равенством
Клаузиуса»