Учебная работа № /4244. «Реферат Второе начало термодинамики

1 Звезда2 Звезды3 Звезды4 Звезды5 Звезд (Пока оценок нет)
Загрузка...

Учебная работа № /4244. «Реферат Второе начало термодинамики

Количество страниц учебной работы: 15
Содержание:
Содержание:

Введение.
1. Закрытые и открытые термодинамические системы.
2. Нулевое начало термодинамики.
3. Второе начало термодинамики.
3.1. Обратимые и необратимые процессы.
3.2. Энтропия.

Заключение.
Список использованной литературы.
Список использованной литературы:

1. Базаров И.П. Термодинамика. — М.: Высшая школа, 2004 г.
2. Гленсдорф П. , Пригожин И. Термодинамическая теория структуры , устойчивости и флуктуаций. — М.: Мир, 2003 г.
3. Курдюшов С.П. , Малинецкий Г.Г. Синергетика — теория самоорганизации. Идеи , методы перспективы. — М.: Знание, 1983 г.
4. Попов Д.Е. Междисциплинарные связи и синергетика. — КГПУ, 2006 г.
5. Пригожин И. Введение в термодинамику необратимых процессов. — М.: Иностранная литература , 2002 г.

Стоимость данной учебной работы: 300 руб.Учебная работа № /4244.  "Реферат Второе начало термодинамики

 


Форма заказа готовой работы

    Укажите Ваш e-mail (обязательно)! ПРОВЕРЯЙТЕ пожалуйста правильность написания своего адреса!

    Укажите № работы и вариант


    Соглашение * (обязательно) Федеральный закон ФЗ-152 от 07.02.2017 N 13-ФЗ
    Я ознакомился с Пользовательским соглашением и даю согласие на обработку своих персональных данных.


    Введите символы с изображения:

    captcha

    Выдержка из похожей работы

    Причем, ее
    полный дифференциал равен:

                                                                   .                                                  (2.7)

    С математической точки зрения (2.7) можно
    интерпретировать таким образом: дифференциальное выражение I начала термодинамики (2.5) всегда имеет интегрирующий множитель,
    равный обратной температуре.

    Энтропия физической системы является
    аддитивной функцией, т.е,полная энтропия системы равна сумме энтропий каждой
    ее части:

                                                                    .                                                   (2.8)

    Изменение энтропии  состоит из двух частей:

                                                                .                                               (2.9)

    Здесь  – поток энтропии, обусловленный
    взаимодействием с окружающей средой, а  – часть энергии, обусловленная изменениями
    внутри системы.

                Величина  никогда не имеет отрицательного
    значения,Она равна нулю только в том случае, если система претерпевает
    обратимые изменения, но всегда положительна, если в системе протекают и
    необратимые процессы:

                                                  (обратимые процессы),                              (2.10а)

                                                (необратимые
    процессы).                           (2.10б)

    Для изолированной системы поток энтропии равен
    нулю и выражения (2.9) и (2.10) сводятся к соотношению

                                            (изолированная система).                         (2.11)

    Соотношение (2.11) для изолированной системы
    равноценно классической формулировке, согласно которой энтропия никогда не
    может уменьшаться,В этом случае энтропия является общим критерием
    необратимости (неравновесности).

                В некоторых источниках энтропию
    рассматривают как функцию качества энергии,Так, согласно Кельвину, энергией
    высокого качества является механическая и электрическая энергии, энергий
    среднего качества – химическая энергия, а энергией низкого качества – тепло.

    То есть в замкнутой изолированной системе
    количество энергии остается неизменным,Обратимые преобразования или химические
    реакции внутри системы не изменяют качества энергии,Необратимые преобразования
    понижают качество.

    Для характеристики качества энергии часто
    вводят понятие негэнтропии (негативной энтропии):

                                                                     .                                                   (2.12)

    Важность рассмотрения отрицательной энтропии
    была подчеркнута Э,Шредингером в книге “ Что такое жизнь с точки зрения
    физики?” Если живой организм нуждается в пище, то это связано только
    негэнтропией, которую он может получить из пищи для восполнения потерь на
    совершенную механическую работу или вследствие процессов деградации в живо
    организме,Энергия, содержащаяся в пище, существенного значения не имеет.

    Впервые II-е начало
    термодинамики было сформулировано Сади Карно,Рассмотрим цикл, состоящий из
    двух изотерм и двух адиабат,По традиции этот цикл называют циклом Карно.
    Термостат с температурой  называют
    нагревателем, а термостат с температурой  () – холодильником,Заставим термодинамическую
    систему (рабочее тело) совершать квазистатический процесс по циклу Карно и
    определим КПД этой тепловой машины как отношение

                                                      .                                  (2.13а)

    Используя (2.1), имеем:

                                                .                            (2.13б)

    То есть замкнутый цикл, составленный из двух
    изотерм  и
    пересекаемый двумя адиабатами (цикл Карно) можно использовать с КПД, который
    зависит только от температуры нагревателя  и холодильника  и не зависит от природы рабочего тела.

    Сформулированное положение получило название теоремы
    Карно (первой теоремы Карно).

    Также теоремой Карно (второй теоремой Карно)
    иногда называют теорему о том, что КПД любого теплового двигателя не может превышать
    КПД цикла Карно, осуществляемого при той же температуре нагревателя и
    холодильника.

    Покажем, как из формулировки Карно следует
    утверждение Клаузиуса о существовании однозначной функции термодинамического
    состояния  такой,
    что ,Учитывая
    правило знаков для количества теплоты, перепишем (2.13а) и (2.13б) в виде:

                                                               .                                             (2.14)

    Предположим теперь, что система совершает
    квазистатический процесс по произвольному циклу,Разобьем этот цикл на большое
    число (в процессе — бесконечное) циклов Карно, сложенных друг с другом,Для
    каждого из этих циклов

                                                             .

    Суммируя по  и переходя к пределу бесконечного числа
    циклов, получаем:

                                 .               (2.15)

    Последнее соотношение называется равенством
    Клаузиуса»